1樓：匿名使用者
（1）重力矩 m = m g l/2
轉動慣量 j = 1/3 m l^2
角加速度 β
內 = m/j = 3g / (2l)
（2）c點加容速度 ac = β . l/2 = 3g/4m g - f = m ac
f = m g - m ac = m g / 4
均質杆oa質量為m,長為l,用繩ab吊在水平位置.突然剪短ab,求剪斷瞬時oa杆的角加速度，並求該瞬時o軸的反力
2樓：200912春
設oa杆角加速度為ε，oa杆慣性力為圖示三角分佈載荷，簡化為一專集中載荷 ：
fq=∫(m/l)ax.dx=∫(m/l)x.ε.dx=m.ε.l/2 積分限屬(0-->l)
假想平衡方程式
∑fy=0 ，n0-mg+m.ε.l/2=0 ，(1)∑mo=0 ，-mg(l/2)+(m.ε.l/2)(2l/3=0 ，(2)
上2式聯立解得：杆角加速度 ε=g/(2l) , 支反力no=mg/4 。
均質細杆ab重p,長2l,位於圖示水平位置,當b端繩突然剪斷瞬時ab杆的角加速度為3g/4l,a支座處的約束力大小為?
3樓：匿名使用者
剪斷瞬間ωbai=0，質心法向加速度an=ω²l=0，切du向加速度aτ=al=3g/4。杆zhi水平方向無受力，fx=0。垂dao直方向杆受支座專a向上的約束屬
反力fy，質心處向上的慣性力主矢fg=3/4mg，以及主動力p=mg。由動靜平衡方程得fy=g-fg=p/4。
4樓：連續函式
ab杆的角加速度為3g/4l,
則：ab杆的質心加速度a=l*3g/4l=3g/4豎直方向受力：mg-t=ma
p-t=(p/g)*3g/4=**/4
t=p/4
5樓：匿名使用者
當l=2l,角度=0度時，結果為3g/4l;
注意杆的長度和角度，這樣的題一般是很簡單的！
在求解內
速度，加速度；容角速度，角加速度時，一般應用動能定理較為簡捷，因為主動力一般都是已知的，避免了求其他的未知的約束力！
勻質細杆ab重p、長2l，支承如圖2所示水平位 置，當b端細繩突然剪斷瞬時，ab杆的角加速度的大 小為 ？
6樓：匿名使用者
勻質細杆ab繞a點轉動的慣量為：ja=4pl^2/3g當b端的細繩剪斷瞬間：
設：ab杆的角速度為：ω，ab杆的角加速度為：ε，由動量矩定理，可得：
d（jaω）/dt=mgl，則有：jaε=mgl，解得：ε=mgl/ja=mgl/(4pl^2/3g)=3g^2/4pl
7樓：匿名使用者
剪斷瞬間ω=0，質心法向加速度an=ω²l=0，切向加速度aτ=al=3g/4。杆水平方向無受力，fx=0。垂直方向杆受支座a向上的約束反力fy，質心處向上的慣性力主矢fg=3/4mg，以及主動力p=mg。
由動靜平衡方程得fy=g-fg=p/4。
如圖所示均質杆ab,重量為p,長為l,試求切斷繩bd瞬時,支座a的反力
8樓：匿名使用者
bd斷的瞬時，ab繞a點轉動，轉動慣量為ml^2/3，力矩為pl/2，所以角加速度a=pl/2/(ml^2/3)=**/2ml，產生離心力為f=mla/2=**/4。所以支座a反力為**/4，方向水平向左。
9樓：不落之劍
是這樣的，在沒有剪斷的時候，a上的壓力是1/2p，在剪斷的瞬間，力是不會發生突變的，依然是1/2p的壓力，這樣就有1/2p的反力
10樓：匿名使用者
切斷繩bd瞬時,支座a的反力仍為1/2p
如圖，AB是一質量為m的均質細直杆，A端靠在光滑的豎直牆壁上
ab 假設杆處於靜止，b為支點，則由槓桿的平衡條件可得 mgl2 sin flcos 則f mg 2tan 因摩擦力與彈回力相等，故 答摩擦力大小為1 2mgsin 當 增大時摩擦力增大，當摩擦力增大到最大靜摩擦力時杆開始滑動，故 增大，杆可能滑動，故a正確b錯誤 cd 以杆剛要開始滑動前為研究物件...
質量為m 半徑為r的均質細圓環，去掉1 2，剩餘部分圓環對過
剩餘部分圓環對過其中點，與環面垂直的軸的轉動慣量為原來的一半 1 2mr 2 此結論由轉動慣量的定義可得。大學物理題目 1，米 千米 分米 毫米 微米 奈米 刻度尺2，1 零刻線磨損與否 量程 分度值 2 要求 3 4 垂直 5 讀出分度值下一位 6 準確值 估計值 利用負質量 抄法減去後的圓盤可襲...
如圖，長均為L 質量均為m的兩根均勻直杆A B，它們的上端用
設a上鉸支座對杆a的水平支座反力 為rx，豎直反力為ry 就是支座對杆的力哈 杆c對a的作專用力屬水平為nx，豎直為ny，則有 水平方向力平衡 nx rx 豎直力平衡 ry mg ny 力矩平衡 a定點為力矩中心 mg lsin 2 nx 2lcos 3 ny 2lsin 3 同時，對ab的整體來說...