1樓：琴琴叮叮
對單向直線運動中，二者相等
雙向直線運動(如彈簧振動)中，仼一段路程都等於或大於位移的大小
曲線運動中，路程=弧長，位移大小=弦長，弧長大於弦長
2樓：臧澤叔學文
建立xy
座標軸將
勻加速度a分解到xy兩個方向
在x軸上的運動為x=vt+sinθat^2/2y軸的運動為y=cosθ
at^2/2
影象為(x-ytan
θ)^2=2yv^2/acos
θ一定是拋物線
3樓：連雁玄希慕
錯誤。 類平拋運動是水平方向仍做勻速直線運動，豎直方向
做初速度為零
的勻加速直線運動。
4樓：枚邈璩丹雪
錯誤，類平拋包括平拋運動，凡屬平拋類運動，勻速直線運動（初速度）的那個方向必須與勻加速直線運動（恆力）的方向互相垂直，一旦不垂直，必做類斜拋、類上拋、類下拋運動
5樓：史磬郭浩思
錯誤，如果兩個運動的方向相同或相反就不是類平拋運動了。
6樓：僕亦閻銳進
錯那要看夾角了
＜90°的是類斜下拋=90°的是類平拋，＞90°是類斜上拋
7樓：擺渡
正確. 理由:當物體做單向直線運動時，位移等於路程；其他情況，路程都大於位移。位移是向量，有方向與大小；而路程是標量，只有大小，無方向。
8樓：毛衣呱
路程為標量，位移為向量，聽起來這句話是對的，標量可以無限制的加上去，而向量則要考慮方向，應該是對的。
你能找出一個物體運動時，路程比位移還要小的例子麼？
9樓：充瑋茆偉茂
因為加速度與初速度不在同一直線。。
10樓：匿名使用者
對，位移時有方向的，是向量，而路程是沒有方向的，打一個簡單的比喻，兩點之間直線最短，而從一點到另一點不一定就是直線，也可以繞個圈子，那直線就是位移。
物理運動學，15題
11樓：物理專家闞虎恩
q時間短。。
路程相同。
q的加速度大
x=1/2 at^2 知t.小
12樓：匿名使用者
我理解你是怎麼考慮的。你是把運動分解成豎直方向的運動和水平方向的運動來看的。認為豎直方向的運動都是自由落體運動，所以時間相等。
第一部分沒有錯，運動是可以分解的。但是分解之後，豎直方向並不是自由落體運動。自由落體運動是隻在重力作用下的運動。
而在豎直方向上，你可以做一個受力分析，除了重力，還受到斜面支援力在豎直方向上的分力，是向上的。所以豎直方向上的合力小於重力。但是如果兩邊豎直方向的加速度是相等還是可以根據h=1/2at^2判斷時間相等的。
我們可以分析一下。
左邊只受到重力和支援力，大小和方向是不變的。支援力的大小，等於重力在垂直於斜面方向上的分力，因為支援力是物體對支援面壓力的反作用力，方向相反，大小相等。這裡物體對斜面的壓力，就是重力在垂直於斜面的方向的分力產生的，這裡用了沿斜面和垂直斜面的分解方式。
假設斜面與水平面夾角是α，重力與支援力間的夾角α。支援力等於mgcosα。所以豎直方向上的合力是mg-mg(cosα)^2=mg(sinα)^2。
豎直方向的加速度為g(sinα)^2。水平方向的加速度為gcosαsinα。因為α不變，分解後，水平和豎直方向，是兩個均加速直線運動。
右邊重力大小方向不變，支援力同樣等於mgcosα，但是α是變化的，我們換一個β，從圖上看，開始β大於α，之後逐漸變小，豎直方向上的加速度g(sinβ)^2，是在減小的，最後β是否小於α，圖上表現的並不明顯。兩邊在豎直方向上的加速度不相等，單從豎直方向上上已經無法判斷時間是否相等了。還是要回到總運動的速率時間曲線上，用動能定理，速率相等結合加速度的變化來判斷。
動能定理，重力轉化為動能，兩邊最後速率相等。在速率時間圖上，左邊的是一條過原點的直線。直線的斜率是加速度。
右邊的是一條曲線，曲線的切線是加速度。因為開始右邊的加速度大於左邊，所以從原點開始，曲線在直線上方，曲線和直線最後的點縱座標的值，也就是速率值相等。又因為路程相等，就是曲線和直線下方的面積相等，因為曲線在上面，比直線多一塊麵積，曲線必須在直線前面結束，才能保持面積相等，所以曲線的時間短，也就是右面的時間短。
高中物理運動學問題(選擇題)
高中物理運動學 影象選擇題
13樓：
算面積啊。v-t影象裡，函式影象與座標軸圍成的面積即為走過的路程，面積的代數和即為位移（也就是考慮正負）。
這道題裡，a首先排除，甲車速度顯然在變化。
b選項，需要全程分段計算，先放一放。
c選項，1h時，甲車走過路程在影象裡為一個梯形的面積，算出來是35，同理乙車算出來是40，剛好乙車比甲車多走5km。相遇是相遇了，但是不是「第一次」相遇呢？注意影象，1h時刻甲的速度比乙快，也就是說1h時的這次相遇肯定是甲追上乙（肯定是速度快追上速度慢），但最初是甲在乙之前，所以0-1h內乙肯定已經追上過甲了，二人是第二次相遇。
或者二人在這段時間內的加速度你都算得出來，直接算算他們相遇過幾次也行，不過按上面的思路可以不用算直接確定c選項錯誤。
d選項，同理算面積，甲車為80km，乙車為90km，甲車落後乙車5km，錯誤。
由上，不用計算b選項已經可以確定出正確答案為b。
接下來看一下b選項，由c選項我們推理時已知，0-1h內甲乙兩車已經相遇兩次了，且1h時刻甲乙兩車相遇，我們看看1h以後的相遇情況。首先是甲車速度大於乙車，由於1h時二車是相遇的，因此1-2h這段時間肯定是甲車在乙車之前的。再看2h以後，乙車速度大於甲車，那麼這段時間內乙車有沒有追上甲車？
從我們在d選項的計算中可知，顯然追上了，也就是說2-4h內二車必有一次相遇。總計三次相遇，b選項正確。
可以看出，b選項的判斷如果有cd選項計算的輔助會更快更方便，所以有時候不用按順序一個個判斷下來，這種需要全面看問題的選項可以緩一緩，先看看其他選項對整個過程瞭解了再來判斷。以及你好像錯誤選擇了c選項，錯在了「第一次」這個關鍵字眼上，需要對這種字眼提高敏感性。
物理運動學的題
14樓：匿名使用者
問題是一個經典的問題，幾乎任何一個輔導用書有這樣的問題。也可以被看作是一個小的力學結合起來，理順主題這樣的主題是有用的。
標題整個過程是比較複雜的，易於理解，以清除分為三個過程分析如下：
過程：一球以上的垂墜成一個小球從春天和彈簧的接觸的瞬間之前，球被做自由落體，速度被增加僅由重力加速度常數g垂直向下的方向。
過程：與彈簧接觸到遭受外力總額為0的小球，小球開始的時刻，這個過程是球總是重力的（常量），彈簧被壓縮到生產一個向上的力（可變，的壓縮增加彈性的增加），那麼力的變力，小球做加速度減小的加速運動，加速向下的方向。 0（彈簧力和等於重力球的瞬間）時的速度，直到小球的球所受的總外力到最大時，其加速度為0（因為在這種情況下的總外力為0）。
「為什麼等於球的彈力及重力的可以繼續向下運動，這是因為球的速度，由於它繼續運動的慣性力。
3個過程：小球遭受外力總量為0到球的速度為0，這個階段是一個小球仍然受到重力（常數），彈簧被壓縮，產生一個向上的力（可變壓縮量的增加彈性增加），的彈性力大於2的過程中，球的力的方向發生的變化，因為大於重力所以力向上的彈性力，則總的外力是可變的力時，小球做減速運動的加速度增加，直到速度減小到0，那麼它可以說，在該彈簧的最低點的時間，但它仍然有一個向上的加速度（只要作為球窩接頭遭受外力是不是他將有產生加速度！）時，彈簧被壓縮到最短。
a.錯誤，球的加速度：減少--- 0 ---增加
速度：增加---減少
b.錯誤，第一句的最後一部分是錯誤的。
c.正確的，我們可以看到整體的分析。
d.錯誤，加速球是：減少--- 0 ---增加的速度
：增加---減少
15樓：你還記得我麼
因為a棒向下走，b棒向上走，一開始時他們兩個在一起，然後慢慢搓開，最後二者分離。
從開始到分離，一共經歷了a棒和b棒的自身長度之和。
所以應列的方程為：a的位移加b的位移=2l。
不明白可以繼續問我。
（問一下你所說的初狀態是a棒在b棒的正上方嗎？）
16樓：匿名使用者
因為ab是相向運動。
如果ab是同向運動則是：a的位移減去b的位移等於2l（假設是a追b）。
17樓：匿名使用者
以其中一棒作為參考系，另一棒的位移為2l，因此它們的相對位移為2l。
18樓：月月吃大西瓜
這個問題不對，位移是向量
物理運動學題一道。
19樓：匿名使用者
不知道啊對~~~根據離地面高度可算出水柱到b時的水流速度v2 ，由v2 和v1可算出b處的水流速度v，由於其為完整水柱 可得到b時的水流量和a處相等（水流量為單位時間水流的體積量）
所以列方程v2^2=2ha 解得v^2=4m/s v=(v1^2+v2^2)^(1/2)
水流量=s1v1=s2v2=πr1^2=πr2^2說以r2^2=r1^2*v1/v 即d2=2r2=2(r1^2*v1/v)^(1/2)=2/(v1^2+v2^2)^(1/4)=0.98496cm
大學物理運動學題目
20樓：匿名使用者
(1)合外力矩： m= mg(l/4) + mg(3l/4)- mg(l/4)= 3mgl/4
(2)左邊小球對o的轉動慣量：j1=m(l/4)²=ml²/16
右邊小球對o的轉動慣量：j2=m(3l/4)²=9ml²/16
杆對o的轉動慣量：j3= ml²/12+ m(l/4)²=7ml²/48
所以 系統對o點的轉動慣量: j =j1+j2+j3 = 37ml²/48
(3)由轉動定理 m=jα
所以角加速度 α= m/j = 自己算，有疑問追問。
21樓：烈火吻香菸
大學 好幾年了、物理都忘記了
大學物理運動學的概念題,求解啊
22樓：
1. 氣體的性質
1.1理想氣體狀態方程
1.2理想氣體混合物
1.3真實氣體狀態方程（範德華方程）
1.4氣體的液化及臨界引數
1.5對比引數、對應狀態原理及普遍化壓縮因子圖2. 熱力學基礎
2.1熱力學基本概念
2.2熱力學第一定律
2.3恆容熱、恆壓熱、焓
2.4熱容、恆容變溫過程、恆壓變溫過程
2.5熱力學第一定律在單純狀態變化（等溫、等壓、等容、絕熱、節流膨脹）過程中的應用
2.6熱力學第一定律在相變化變化（可逆相變、不可逆相變）過程中的應用2.7 化學計量數、反應進度
2.8標準摩爾生成焓、標準摩爾燃燒含及由標準摩爾生成焓和標準摩爾燃燒焓計算標準摩爾反應焓變
2.9蓋斯定律及其應用
2.10卡諾迴圈
2.11熵、熱力學第二定律及自發性的判斷
2.12單純pvt變化熵變的計算
2.13相變過程熵變的計算
2.14熱力學第三定律和化學變化過程熵變的計算2.15亥姆霍茲函式和吉布斯函式及其函式変計算2.16熱力學函式關係式
3.化學平衡
3.1偏摩爾量和化學勢
3.2氣體組分的化學勢
3.3化學平衡條件與理想氣體化學反應的標準平衡常數3.4化學反應的等溫方程
3.5多項反應的化學平衡
3.6溫度對標準平衡常數的影響
3.7溫度、壓力、濃度、惰性組分等因素對理想氣體化學平衡的影響3.8逸度與逸度因子
3.9真實氣體反應的化學平衡及壓力對真實氣體化學平衡的影響3.10平衡常數及平衡組成的計算
4.相平衡
4.1相律
4.2單組分兩相平衡時溫度與壓力的關係
4.3水的相圖
4.3拉烏爾定律和亨利定律
4.4理想液態混合物、理想稀溶液及稀溶液的依數性4.5活度及活度因子
4.6液態多組分系統中各組分的化學勢
4.7槓桿規則
4.8二組分理想液態混合物的氣-液平衡相圖4.9二組分真實液態混合物的氣-液平衡相圖4.10二組分液態部分互溶系統的液 - 液平衡相圖4.11簡單二組分凝聚系統相圖
4.12生成穩定化合物與不穩定化合物的二組分凝聚系統相圖4.13二組分固態部分互溶系統液-固平街相圖4.14二組分固態互溶系統液-固平衡相圖
4.15三組分系統液-液平衡相圖
5.統計熱力學基礎
5.1獨立子系統、相依子系統、離域子系統
5.2粒子各種運動形式的能級及能級的簡併度5.3能級分佈分佈與狀態分佈
5.4微態數及系統的總微態數
5.5等機率原理、最概然分佈與平衡分佈
5.6玻耳茲曼分佈
5.7粒子配分函式的析因子性質及粒子配分函式的計算5.8系統的熱力學能與配分函式的關係
5.9系統的摩爾定容熱容與配分函式的關係
5.10系統的熵與配分函式的關係
5.11其它熱力學函式與配分函式的關係
5.12理想氣體反應的標準平衡常數
深圳市體育運動學校怎麼樣,深圳市體育運動學校招生標準
簡介 深圳市體育運動學校成立於1995年12月,是一所全日制中等體育專業學校,附設小學部和初中部。註冊資本 859萬人民幣 深圳市體育運動學校,本省範圍內,當前企業的註冊資本屬於一般。深圳市體育運動學校招生標準 學校的招生工作本著公開 公平 公正的原則,分兩種形式招收學生 一種是附設班招生,主要面向...
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